.RU

Магазины электрических ве­личин - страница 25


МУЛЬТИПОЛЬ (от лат. multum — много и греч. polos — полюс). Элек­трический М.— система элект­рич. зарядов («полюсов»), обладающая определённой симметрией. В зависи­мости от сложности М. имеет тот или иной порядок: М. нулевого порядка явл. заряд; М. 1-го порядка — диполь (система двух разноимённых, одинако­вых по величине зарядов); М. 2-го порядка — квадруполь (система четы­рёх равных по величине зарядов, помещённых в вершины параллело­грамма так, что каждая сторона соеди­няет разноимённые заряды); 3-го по­рядка — октуполь и т. д. Электрич. М. с не меняющимся во времени мультипольным моментом (см. ниже) со­здаёт статическое электрич. поле, М. с перем. моментом излучает эл.-магн. волны. Поле М. на больших расстояниях R от него (R>>r, r — раз­меры системы) можно представить как наложение полей М. разл. по­рядка. Для статич. полей потенциал М. l-того порядка (2l-поля) убывает при R>>r как 1/Rl+l и обладает опре­делённой угловой зависимостью. Пе­рем. (излучаемые) поля М. любого порядка на расстояниях, много боль­ших длины волны их излучения, ме­няются как 1/R и различаются только угл. зависимостью (такой же, как у статич. М.).

Осн. хар-ка М.— его м у л ь т и п о л ь н ы й м о м е н т, к-рый опре­деляет величину и угл. зависимость поля М., а также энергию его вз-ствия с внеш. полями. Мультипольный мо­мент статич. системы зарядов зависит только от их величины и расположе­ния. Так, дипольный момент электрич. диполя р= el (е — заряд, l — вектор,

440


начало к-рого совпадает с отрицат. зарядом диполя, конец — с положи­тельным).

Потенциал (R) пост. электрич. поля в точке ft, создаваемого статич. системой зарядов еi находящихся в точках с координатами ri (начало ко­ординат выбрано внутри системы), ра­вен:



М а г н и т н ы й М.— система магн. полюсов, аналогичная электрич. М., однако, поскольку магн. зарядов не существует, магн. М. миним. порядка нвл. магн. диполь.

Представление системы движущихся зарядов или магн. полюсов в виде М. с перем. мультипольным моментом играет важную роль в классич. тео­рии излучения, теории антенн и т. п. Понятие М. применяется также для описания перем. акустич., гравитац. и др. полей.

^ МУЛЬТИПОЛЬНОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, электромагнитное излучение системы электрич. зарядов при изменении её электрич. или магн. моментов — дипольного, квадрупольного, октупольного и т. д. (см. Мулътиполь). Наиб. интенсивным явл. электрич. дипольное (или просто дипольное) излуче­ние, менее интенсивными — магн. ди­польное (или просто магнитное) и электрич. квадрупольное (или просто квадрупольное) излучения; ещё ме­нее интенсивны магн. квадрупольное и электрич. октупольное излучения и т. д. Подробнее см. в ст. Излучение.

^ МУТНЫЕ СРЕДЫ, среды с оптич. неоднородностями, на к-рых происходит рассеяние света. Оптич. неоднород­ности могут быть связаны с включе­нием одного в-ва в другое (облака, туманы, дымы, эмульсии) и с флуктуациями плотности и анизотропии вслед­ствие теплового движения (см. Рас­сеяние света). Это приводит к образо­ванию микрообластей с показателем преломления, отличным от показателя преломления окружающей среды (напр., опалесценция критическая). В общем случае излучение, рассеянное М. с., состоит из лучей с разл. крат­ностью рассеяния. Одно­кратное рассеяние света наблюдается при малой оптической толщине т. С увеличением т кратность рассеяния растёт, поскольку растёт вероятность облучения каждой из оптич. неоднородностей светом, рассеянным др. неоднородностями. Закономерности однократного и многократного свето­рассеяния существенно различны. Оп­тич. хар-ки М. с. с однократным рас­сеянием определяются размером оп­тич. неоднородностей (точнее, отно­шением размера к длине волны рассеи­ваемого излучения ), их относит. показателем преломления, формой и числом в ед. объёма. Многократное рассеяние света в М. с. обусловлено помимо их структуры и такими фак­торами, как протяжённость, форма и

границы всей среды в целом. Законо­мерности многократного рассеяния света сложны и меняются в зависи­мости от оптич. толщины. Полная хар-ка многократно рассеянного света даётся решением ур-ния переноса из­лучения.

• Л а н д с б е р г Г. С., Оптика, 5 изд., М., 1976 (Общий курс физики); Ш и ф р и н К. С., Рассеяние света в мутной среде, М.— Л., 1951.

^ Н. Л. Войшвилло.

МЮ-МЕЗОНЫ, см. Мюоны.

МЮОНИЙ (хим. символ Mu), связан­ная система +е-, состоящая из поло­жительно заряженного мюона и эл-на. Строение М. аналогично строению ато­ма водорода, в к-ром протон заменён + ; размеры М. прибл. такие же, как у атома водорода. М. образуется при столкновениях + с атомами путём присоединения одного из эл-нов ат. оболочки. В зависимости от взаимной ориентации спинов + и е- М. обра­зуется в ортосостоянии, со спином 1 (спины + и е- параллельны) или парасостоянии, со спином 0 (спины анти­параллельны). Одна из важнейших хар-к свободного М.— разность энер­гий орто- и парасостояний, равная 3•10-6 эВ. Между этими двумя состоя­ниями возможны переходы с испуска­нием эл.-магн. волн частоты 4463,16 МГц. Совпадение теоретич. предсказаний для частоты с результа­тами эксперимента — одно из луч­ших подтверждений справедливости квантовой электродинамики.

М. активно вступает в хим. реакции, характерные для атомарного водоро­да, и поэтому не сразу был обнаружен в конденсированных в-вах. Размеры и др. св-ва М. в конденсированном в-ве, напр. в кристалле, могут существенно отличаться от его св-в в вакууме. По хим. св-вам М. аналогичен атому водо­рода, хотя скорости реакций Ми могут в неск. раз отличаться от скоростей реакций атомарного водорода. Одна из ближайших задач химии М.— уста­новить соответствия между этими дву­мя скоростями. В этом случае станет возможным измерять абс. скорости хим. реакций атома водорода, посколь­ку абс. скорости хим. реакций М. мож­но определить по наблюдению прецес­сии спина М. в магн. поле. Т. к. час­тота прецессии однозначно зависит от величины магн. поля, то, измеряя кол-во оборотов спина от момента образо­вания М. до момента его вступления в хим. реакцию (когда хар-р прецессии меняется), можно определить абс. вре­мя вступления М. в хим. реакцию (см. Мезонная химия).

• Вайсенберг А. О., Мю-мезон, М., 1964; Гольданский В. И., Ф и р с о в В. Г., Химия новых атомов, «Успехи химии», 1971, т. 40, в. 8.

Л. И. Пономарёв.

^ МЮОННЫЙ АТОМ, мезоатом с от­рицательно заряж. мюоном.

МЮОННЫЙ КАТАЛИЗ, явление син­теза (слияния) ядер изотопов водоро­да при норм. условиях, происходящее при существ. участии мюонов. В от­сутствие мюонов вероятность таких реакций, напр. дейтерия d+d  3Не+n; t+p или дейтерия и трития d+t4He+n, требует высоких энер­гий сталкивающихся ч-ц (эквивалент­ных нагреванию в-ва на неск. десят­ков — сотни млн. град.). При тормо­жении отрицательно заряж. мюонов в смеси изотопов водорода образуются мюонные атомы (см. Мезоатом) р, и d,. Из-за малых размеров и электро­нейтральности мезоатомы водорода ве­дут себя подобно нейтронам: они могут свободно проникать через электрон­ные оболочки атомов и подходить на близкие расстояния к ядрам др. ато­мов. При этом происходят многообраз­ные -атомные и -молекулярные яв­ления, такие, как перехват мюонов ядрами более тяжёлых изотопов: р+d d+p, образование мюонных молекул: d+ppd, и т. д. В мюон­ных молекулах ядра удалены друг от друга на расстояния ~5•10-11 см, что в сотни раз меньше ср. расстояний между ядрами в жидком и газообраз­ном водороде. Поэтому в мюонных мо­лекулах вероятность слияния ядер, напр. по реакциям pd 3Не+-, dd3He+n+- и др., в миллионы раз больше, чем при столкновении -атома с ядром по реакции d+p3He+-. Освободившийся - вновь может образовать мезоатом d и по­вторить ещё раз всю цепочку реак­ций d+p >pd3He+- и т. д. В принципе число таких реакций огра­ничено лишь временем жизни мюона ~=2.2•10-6 с. Однако в действитель­ности почти всегда мюон в процессе реакции «прилипает» к образовавше­муся ядру гелия pd 3Не+ и в дальнейшем не участвует в цикле последоват. реакций, приводящих к син­тезу ядер. Эта реакция «отравления катализатора» не столь существенна при синтезе ядер дейтерия dd3He+n+-, в к-рой только 12% мюонов прилипают к ядру 3Не по реакции dd 3He+n.

На возможность каталитич. цепочки реакций указал Ф. Франк (США, 1947). В 1959 Я. Б. Зельдович выполнил первые расчёты этого процесса, а в 1957 амер. физик Л. Альварес наблю­дал его экспериментально. К нач. 80-х гг. М. к. яд. реакций синтеза хорошо изучен как экспериментально, так и теоретически.

В 1977 в результате теоретич. рас­чётов было обнаружено существование у мезомолекулы dt, слабосвязанного состояния с энергией ~1 эВ. Благо­даря наличию такого состояния мезо­молекулы dt, должны образовывать­ся резонансным образом с большой скоростью (в конденсированной среде за время 10-8 с). В 1979 этот вывод был подтверждён экспериментально в Лаборатории яд. проблем ОИЯИ (Дуб­на). Т. к, вероятность прилипания - к 4Не. образовавшемуся в реакции dt 4Не+n+-+17,6 МэВ, со­ставляет ~1%, то один - в смеси дейтерия и трития может осуществить

441


~100 актов катализа и освободить при этом ~2 ГэВ энергии и ~100 ней­тронов. Изучаются возможности практич. использования этого явления для получения яд. энергии.

• Зельдович Я. Б., Г е р ш т е й н С. С., Ядерные реакции в холод­ном водороде, «УФН», 1960, т. 71, в. 4; Пономарев Л. И., Мюонный катализ ядерных реакций синтеза, «Природа», 1979, № 9.

^ Л. И. Пономарёв.

МЮОНЫ (устар. -мезоны), неста­бильные заряж. элем, ч-цы со спином 1/2, временем жизни 2,2•10-6 с и мас­сой, прибл. в 207 раз превышающей массу эл-на (в энергетич. ед. ок. 105,7 МэВ); относятся к классу лепто­нов. Отрицательно заряж. (-) и поло­жительно заряж. (+ ) М. явл. ч-цей и античастицей по отношению друг к другу.

Открытие. М. были впервые обнаружены в косм. лучах (1936—37) амер. физиками К. Андерсоном и С. Неддермейером. Вначале М. пыта­лись отождествить с ч-цей, к-рая, со­гласно гипотезе япон. физика X. Юкавы, явл. переносчиком яд. сил. Однако такая ч-ца должна была бы интенсивно взаимодействовать с ядрами, тогда как опытные данные показывали, что М. слабо взаимодействует с в-вом. Этот «парадокс» был разрешён в 1947 после открытия пи-мезона, обладающего св-вами ч-цы, предсказанной Юкавой, и распадающегося на М. и нейтрино:

pi±±+v(v~).

И с т о ч н и к и. Осн. источником М. в косм. лучах и на ускорителях вы­соких энергий явл. распад pi-мезонов (пионов) и К-мезонов (каонов), интен­сивно рождающихся при столкнове­ниях адронов — протонов с ядрами и др. Другим (слабым) источником М. может быть, напр., процесс рождения пар +- фотонами высоких энергий, распады гиперонов, «очарованных» час­тиц и др. На уровне моря М. образу­ют осн. компоненту (~80%) всех ч-ц косм. излучения. На совр. ускорите­лях высокой энергии получают пучки М. с интенсивностью до 108—109 ч-ц в 1 с.

Спин мюонного нейтрино v, воз­никающего вместе с + при распадах pi+ и К+ , ориентирован против направ­ления импульса v, а спин мюонного антинейтрино v~. от распадов pi- и К- — в направлении импульса v~. Отсюда на основании законов сохра­нения импульса и момента кол-ва движения следует, что спин + , обра­зующегося от распада покоящихся pi+ или К+ , направлен против его им­пульса, а спин - — в направлении импульса. Поэтому М. в зависимости от кинематич. условий их образова­ния и спектра пионов и каонов оказы­ваются частично или полностью поля­ризованными в направлении своего импульса (-) или против него (+).

В з а и м о д е й с т в и е. ^ Слабое взаимодействие М. вызывает их рас­пад по схеме: ± e±+ve(v~e)+v~(v~); эти распады и определяют время жиз­ни М. в вакууме. В в-ве - «живёт» меньше: останавливаясь, он притяги­вается положительно заряж. ядром и образует м ю о н н ы й а т о м (-мезоатом). В мезоатомах благодаря сла­бому вз-ствию может происходить процесс захвата - ядром А: -+ZAZ-1A+v (Z — заряд ядра). Этот процесс аналогичен электронному захвату и сводится к элем. вз-ствию -+pn+v.. Вероятность захвата - ядром растёт для лёгких элементов пропорц. Z4 и при Z~=10 сравнивается с вероятностью распада -. В тяжёлых элементах «время жизни» останавли­вающихся - определяется в осн. ве­роятностью их захвата ядрами и в 20—30 раз меньше времени жизни в вакууме.

Из-за несохранения чётности в сла­бом вз-ствии при распаде +е++ve+v~ наиболее энергичные пози­троны вылетают преим. в направле­нии спина + , а эл-ны в распаде -e-+v~e+v, — преим. в направ­лении, противоположном спину -

(рис.). Т. о., изучая асимметрию вы­летов эл-нов (позитронов) в этих рас­падах, можно определить направле­ние спина -(+).

Опыт показывает, что во всех из­вестных вз-ствиях М. участвует в точ­ности так же, как эл-н, отличаясь от него только массой. Это явление наз. —е-у н и в е р с а л ь н о с т ь ю. Вместе с тем М. и эл-н отличаются друг от друга нек-рым внутр. квант. числом — лептонным зарядом и такое же различие имеется для соответст­вующих им нейтрино. Доказательст­вом этого служит тот факт, что нейтри­но, возникающее вместе с М,, не вызывает при столкновении с нукло­нами рождение эл-на, а также то, что не наблюдаются распады ±е±+ и ± 2е±+е±.

Существование —е-универсальности ставит перед теорией элем. ч-ц важную и до сих пор не решённую проблему: поскольку принято считать, что масса ч-ц имеет полевое происхож­дение (т. е. определяется вз-ствиями, в к-рых участвует ч-ца), то непонятно, почему эл-н и М., обладающие совер­шенно одинаковыми вз-ствиями, столь различны по своей массе. С проблемой



^ Распады покоящих­ся + - и --мезонов. Жирные стрелки указывают направление спи­нов s (поляриза­цию) ч-ц распада; p — импульсы со­ответствующих ч-ц.

—е-универсальности связан также вопрос о возможном существовании др. лептонов с массой, большей, чем у М. В 1975—76 в опытах на встреч­ных е+е--пучках был открыт один из таких заряж. лептонов — -лептон (+, -) с массой ок. 1,8 ГэВ (см. Тяжёлый лептон).

П р о н и к а ю щ а я с п о с о б н о с т ь м ю о н о в. М. высокой энергии тормозятся в в-ве за счёт эл.-магн. вз-ствия с эл-нами и ядрами в-ва. До энергии ~1011—1012 эВ М. теряют энергию в осн. на ионизацию атомов среды, а при более высоких энергиях становятся существенными потери энергии за счёт рождения электрон-позитронных пар, испускания -квантов тормозного излучения и расщепле­ния ат. ядер. Т. к. масса М. много больше массы эл-на, то потери энергии быстрых М. на процессы тормозного излучения и рождения пар значитель­но меньше, чем потери энергии быст­рых эл-нов (на тормозное излучение) или -квантов (на рождение пар е+е-). Эти факторы обусловливают высокую проникающую способность М. как по сравнению с адронами, так и по срав­нению с эл-нами и -квантами. В ре­зультате М. косм. лучей не только легко проникают через атмосферу Зем­ли, но и углубляются (в зависимости от их энергии) на значит. расстояния в грунт. В подземных экспериментах М. космических лучей с энергией 1012— 1013 эВ регистрируются на глубине не­скольких км.

П о в е д е н и е м ю о н о в, о с т а н а в л и в а ю щ и х с я в в е щ е с т в е. Медленные М., теряя энер­гию на ионизацию атомов, могут ос­танавливаться в в-ве. При этом + в большинстве в-в присоединяет к себе ат. эл-н, образуя систему, аналогич­ную атому водорода,— т. н. мюоний, к-рый может вступать в такие же хим. реакции, как и атом водорода. Отрицат. М., останавливающиеся в в-ве, обра­зуют -мезоатомы, боровский радиус к-рых в (m/me)Z раз меньше, чем у ато­ма водорода, где m — масса М., me— масса эл-на. Мезоатомы возникают в возбуждённых состояниях, а затем, испуская последовательно -кванты или передавая энергию ат. эл-нам, переходят в осн. состояние. Измеряя энергию -квантов, можно получить сведения о размерах ядер, распреде­лении электрич. заряда в ядре и др. хар-ках ядра. В мезоатомах с тяжё­лыми ядрами наблюдаются безрадиац. переходы мюонов в осн. состояние, сопровождающиеся возбуждением (в т. ч. делением) ядер. Своеобразно поведение в в-ве мезоатомов водорода и его изотопов — дейтерия, трития (см. Мюонный катализ). См. также Мезо­атом, Мезонная химия.

• Вайсенберг А. О., Мю-мезон, М., 1964 (Современные проблемы физики); Б у г а е в Э. В., Котов Ю. Д., Розенталь И. Л., Космические мюоны и нейт­рино, М., 1970; Зельдович Я. Б., Г е р ш т е й н С. С., Ядерные реакции в холодном водороде, «УФН», 1960, т. 71, в. 4.

С. С. Герштейн,

442

kursovaya-rabota-organizacionno-proizvodstvennaya-struktura-tehnicheskogo-obsluzhivaniya-to-1.html
kursovaya-rabota-paradigmi-socialnogo-poznaniya.html
kursovaya-rabota-po-arhivovedeniyu-po-teme-menedzhment-v-arhivah.html
kursovaya-rabota-po-buhgalterskomu-finansovomu-uchetu-buhgalterskij-uchet-materialnih-cennostej-na-primere-zao-kolos.html
kursovaya-rabota-po-discipline-afhd.html
kursovaya-rabota-po-discipline-audit-na-temu-audit-materialno-proizvodstvennih-zapasov.html
  • ekzamen.bystrickaya.ru/spisok-uchastnikov-ii-mezhdunarodnogo-konkursa-pianistov-im-s-nejgauza.html
  • knowledge.bystrickaya.ru/metodika-razrabotki-fondov-ocenochnih-sredstv-osnovnoj-professionalnoj-obrazovatelnoj-programmi-na-osnove-fgos-stranica-5.html
  • school.bystrickaya.ru/glava-15-teoriya-vsego-aleks-vilenkin-mir-mnogih-mirov-fiziki-v-poiskah-parallelnih-vselennih-perevod-s-anglijskogo.html
  • institute.bystrickaya.ru/glava-4-mihail-uspenskij.html
  • ekzamen.bystrickaya.ru/skazka-v-kontekste-narodnoj-kulturi-v-i-konovalova-direktor-nauchnoj-biblioteki-ntgspa.html
  • uchitel.bystrickaya.ru/publichnij-otchet-mou-streleckaya-srednyaya-obsheobrazovatelnaya-shkola-yakovlevskogo-rajona-belgorodskoj-oblasti-za-2010-2011-uchebnij-god-stranica-3.html
  • uchit.bystrickaya.ru/svedeniya-o-srednej-nagruzke-na-odnogo-rabotnika-po-fakticheski-vipolnennomu-v-otchetnij-period-obemu-funkcij-po-kontrolyu-v-tom-chisle-razreshitelnoj-i-registracionnoj-deyatelnosti.html
  • portfolio.bystrickaya.ru/osnovi-zhivotnovodstva.html
  • lecture.bystrickaya.ru/5informacionnaya-tehnologiyasistemi-upravleniya-bazami-dannih-kompyuternoe-deloproizvodstvo.html
  • thesis.bystrickaya.ru/povestka-dnya-zasedaniya-vklyuchala-sleduyushie-voprosi.html
  • literature.bystrickaya.ru/dppf11-psihologicheskoe-konsultirovanie-zadachi-professionalnoj-deyatelnosti-vipusknika-5-trebovaniya-k-rezultatam.html
  • doklad.bystrickaya.ru/v-gostyah-u-skazki.html
  • report.bystrickaya.ru/issledovanie-obshestvennaya-podderzhka-nko-v-rossijskih-regionah-problemi-i-perspektivi.html
  • uchebnik.bystrickaya.ru/urok-dlya-obuchayushihsya-8-klassa-aktualen-i-dlya-9-klassnikov-pered-izucheniem-temi-elektromagnitnaya-indukciya-celi-uroka-obuchayushaya-izuchit-vspomnit-i-povtorit.html
  • student.bystrickaya.ru/2-parametri-kontroliruemie-vps-cnii-4-poyasnitelnaya-zapiska-k-novoj-redakcii-tu-po-ispolzovaniyu-informacii-vagonov-cnii-4.html
  • pisat.bystrickaya.ru/subbotnij-den-bolshinstvu-rossiyan-pridetsya-provesti-na-rabote-vzaimodejstvie-gosdumi-s-federalnimi-organami-10.html
  • reading.bystrickaya.ru/metodicheskie-rekomendacii-dlya-vipolneniya-kontrolnoj-raboti-2-leksicheskie-temi.html
  • zadachi.bystrickaya.ru/osnovnie-trebovaniya-logistiki.html
  • school.bystrickaya.ru/birzha-chast-3.html
  • knigi.bystrickaya.ru/specifikaciya-na-postavlyaemij-tovar-konkursnaya-dokumentaciya.html
  • obrazovanie.bystrickaya.ru/proekt-prodvizhenie-vistavki-i-prezentacii.html
  • write.bystrickaya.ru/generalnoe-soglashenie-po-tarifam-i-torgovle-1994-goda.html
  • upbringing.bystrickaya.ru/mamina-dochka-utoli-moya-pechali-utoli.html
  • grade.bystrickaya.ru/monah-pavel-evergetin-evergetin-tom-1-chast-2-stranica-10.html
  • shkola.bystrickaya.ru/prometej-skryabina-sveto-muzikalnaya-koncepciya-chast-3.html
  • otsenki.bystrickaya.ru/specialnaya-medicinskaya-gruppa-obrazovatelnaya-programma-mou-sosh-5-shkola-zdorovya-i-razvitiya-na-2011-2012-uchebnij.html
  • writing.bystrickaya.ru/m-3-eds-v-diplomnaya-rabota.html
  • shpargalka.bystrickaya.ru/utverzhdeno-postanovleniem-pravitelstva-respubliki-tadzhikistan-ot-30-06-2007-goda-stranica-56.html
  • abstract.bystrickaya.ru/11-kachestvo-nauchno-issledovatelskoj-i-nauchno-metodicheskoj-deyatelnosti-o-rezultatah-samoobsledovaniya.html
  • znanie.bystrickaya.ru/anketa-yavlyaetsya-dobrovolnoj-hotya-informaciya-osobenno-ob-oblasti-vashih-issledovatelskih-prioritetov-iz-nee-ispolzuetsya-pri-opredelenii-zadanij.html
  • tetrad.bystrickaya.ru/uchebno-metodicheskij-kompleks-specialnost-080105-finansi-i-kredit-080109-buhgalterskij-uchet-analiz-i-audit-stranica-6.html
  • uchit.bystrickaya.ru/tablica-4-metodicheskie-ukazaniya-po-vipolneniyu-samostoyatelnoj-raboti-po-discipline-opd-07-teoriya-buhgalterskogo.html
  • paragraf.bystrickaya.ru/zhambil-obilisi-bajza-audani-sidi-ablanov-atindai-orta-mektebn-9-sinip-oushisi-zhnsova-asaan-ajratizi-zhetekshs-dzhuzdikbaeva-hafuza-uskenbaevna-tairibi-ailshin-zhne-aza-maal-mteldern-etnolingvistikali-sipati.html
  • paragraf.bystrickaya.ru/vyazkost-pri-prodolnom-techenii-chast-4.html
  • institute.bystrickaya.ru/f-engels-dialektika-prirodi-stranica-23.html
  • © bystrickaya.ru
    Мобильный рефератник - для мобильных людей.